轫致辐射(卷名：物理学)
bremsstrahlung
泛指带电粒子在碰撞(尤指它们之间的库仓散射)过程中发出的辐射。早先用来称呼高速电子轰击金属靶时因突然减速而产生的辐射。
轫致辐射是产生高能光子束（X 射线、γ射线）的基本方法，用这种光子束可研究基本粒子和原子核的电磁结构，以及辐射与物质相互作用过程等。
当极端相对论性（即速度接近于光速）的带电粒子穿过介质时，轫致辐射是其能量损失的主要机制（对于非相对论性，即υ/с
1的粒子，轫致辐射与电离相比显得不重要）。在库仑碰撞中，轫致辐射的总功率正比于相碰粒子电荷数Z二次方的乘积，反比于入射粒子质量m的二次方。所以，作为一种能量损失机制，介质元素愈重，入射粒子愈轻，此种效应愈重要。人们研究得最多的是最轻粒子──电子的入射束流在原子核或离子库仑势中散射时的轫致辐射损失。在热核聚变反应中，轫致辐射的作用是极为重要的。它引起的能量损失与聚变能的产生皆正比于粒子数密度的二次方，并都是某种随温度T增长的函数，温度较低时前者超过后者，温度较高时后者超过前者。两者之间的竞争决定着得失相当的点火温度。此外，聚变使用的是低电荷数Z的核燃料，由于轫致辐射随Z增加很快，极少量的重离子杂质将迫使点火温度大大提高。这是任何核聚变装置中都要密切注意的问题。
轫致辐射的一个重要特征是具有连续谱，其强度在很宽的频谱范围内变化缓慢。频谱的上限w
，可用经典理论来估计：例如对于非相对论性粒子，wτ≈1，而τ≈b/υ，b和υ分别是入射粒子的瞄准距离和速度；对于相对论性粒子，则有wτ≈γ2，τ≈b/υγ，其中γ＝(1-v2/с2)½。可见w总是反比于b。但并非w可随 b的减小而无限增大，因为德布罗意波长为 b规定了下限，此时经典理论早已不适用。所以，轫致辐射的低频段可用经典电动力学来处理，高频段则需用量子电动力学来计算。非相对论性粒子的轫致辐射方向性不强，相对论性粒子的轫致辐射则集中在前方半角宽度θ≈γ-1 的立体角内，轫致辐射是部分偏振的。参考书目
Л.Д.朗道、E.M.栗弗席兹著，任朗、袁炳南译：《场论》，人民教育出版社，北京，1959。
A. Sommerfeld， Atombau und Spectrallinien (Wellenmechanik)， Vol.2，Fredrick Ungar， New York， 1951.
H. Bethe and W.Heitler，Proc.Roy.Soc.，A146 p.83，1934.
W.Heitler，The Quantun Theory of Radiation，3 rd ed.，Clarendon Press，Oxford，1957.
H.Bethe，L.Maximon，Phys.Pev.， Vo1.93，p.768，1954.
H.Koch， J.Motz， Rev. Mod.Phys.，Vo1.31，p.920，1959.