磁滞回线(卷名：物理学)
magnetic hysteresis loop
图示强磁物质磁滞现象的曲线。一般说来，铁磁体等强磁物质的磁化强度M或磁感应强度B 不是磁场强度H的单值函数而依赖于其所经历的磁状态的历史。以磁中性状态(H =M=B=0)为起始态，当磁状态沿起始磁化曲线0ABC磁化到 C点附近（如图）时，此时磁化强度趋于饱和，曲线几乎与H轴平行。将此时磁场强度记为Hs，磁化强度记为Ms。此后若减小磁场，则从某一磁场(B点)开始，M随H 的变化偏离原先的起始磁化曲线，M的变化落后于H。当H 减小至零时，M不减小到零，而等于剩余磁化强度Mr。为使M减至零，需加一反向磁场-
，称为矫顽力。反向磁场继续增大到-Hs时，强磁体的M将沿反方向磁化到趋于饱和-Ms，反向磁场减小并再反向时，按相似的规律得到另一支偏离反向起始磁化曲线的曲线。于是当磁场从Hs变为－Hs，再从－Hs变到 Hs时，强磁体的磁状态将由闭合回线CBDEFEGBC描述，其中BC及EF两段相应于可逆磁化，M为H 的单值函数。而BDEGB为磁滞回线。在此回线上，同一H可有两个M值，决定于磁状态的历史。这是由不可逆磁化过程所致。若在小于Hs的±Hm 间反复磁化时，则得到较小的磁滞回线。称为小磁滞回线或局部磁滞回线(见磁化曲线图2)。相应于不同的Hm，可有不同的小回线。而上述 BDEGB为其中最大的。故称为极限磁滞回线。H大于极限回线的最大磁场强度Hs时，磁化基本可逆；H小于此值时，M为H的多值函数。通常将极限磁滞回线上的Mr及定义为材料的剩磁及矫顽力，为表征该材料的磁特性的重要参量。
相应于磁感应强度，有相似的B-H 磁滞回线。其剩磁为Br，矫顽力写为
，以区别于
。
，Br及Mr相应于同一剩磁状态。但
，二者不相应于同一状态。应用关系
，可从已知的B-H 回线上求
，也可以从已知的M-H 回线上求
。一般
。当M-H 回线为理想矩形而
时取等号。对于
不高的材料，与 
相差不大。但对一些高
硬磁，如稀土钴合金，Mn-Al合金等，可远大于
。如未特别注明，通常的矫顽力Hc即指。上述磁滞回线是指磁场作准静态或缓慢变化时得到的所谓准静态磁滞回线。在交变场作用时，磁状态仍由一闭合回线描述。但由于涡流效应及磁性后效的影响，回线形状不同于静态，称为动态回线。
可以证明磁滞回线的面积正比于反复磁化一周的磁损耗。对于静态回线，此损耗为磁滞损耗；对于动态回线，为总磁损耗，包括磁滞、涡流及剩余损耗。
不同磁滞回线的强磁物质有不同的应用，如永磁材料要求高Hc(高
或
)和高Mr，软磁材料要求低Hc，记忆元件磁芯要求适当低的Hc及高
。有些反铁磁体，由于存在磁畴，也有磁滞现象及磁滞回线。